PPU200 VT17 Kinetik: Kraftekvationen Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 1 Handlar om partiklars och kroppars rörelse under påverkan av krafter. PPU200 VT17 ๏ง Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 2 ๏ง 1:a lagen. Tröghetslagen PPU200 VT17 - ๏ง เดฅ =๐โ๐ เดฅ=๐ เดฅ (eller ๐ญ เดฅแถ ) 2:a lagen. Kraftlagen ๐ญ - ๏ง En kropp förblir i sitt tillstånd av vila eller rätlinjig likformig rörelse om den inte av verkande krafter tvingas att ändra detta tillstånd. (eller: en kropp förblir i en rätlinjig rörelse med konstant fart om resultanten av alla krafter är noll) Tidsförändringen av rörelsemängden ๐าง = ๐ โ ๐ฃาง för en kropp är lika med den kraft kroppen utsätts för. (eller: resultanten av alla krafter är lika med massan gånger accelerationen) 3:e lagen. Lagen om verkan och motverkan - Två kroppars ömsesidiga verkningar på varandra är alltid lika stora och riktade åt motsatt håll. (eller: till varje kraft på ett objekt finns en lika stor och motriktad kraft i linje med kraften) Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 3 PPU200 VT17 ๏ง Newtons gravitationslag: Två kroppar dras mot varandra med en kraft som är proportionell mot kropparnas massor och omvänt proportionell mot kvadraten på avståndet mellan dem. ๐น ๐ ๐น ๐ ๐น= ๐ ๐โ๐ โ๐บ ๐2 m = massa r = avståndet mellan kropparnas masscentra G = en universell proportionalitetskonstant, gravitationskonstanten ≈ 6,67384 · 10-11 [N · m²/kg²] Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 4 ๏ง Jordens radie - PPU200 VT17 ๏ง Vid ekvatorn: 6378,1·103 m Vid polerna: 6356,8 ·103 m Jordens massa - 5,972·1024 kg (beräknat år 2000, tidigare var det annat värde som användes) Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 5 ๏ง Olika latitud (breddgrader) PPU200 VT17 - ๏ง Singapore Stockholm Nordpolen 9,781 m/s2 (≈vid ekvatorn) 9,818 m/s2 (nära nordpolen) 9,832 m/s2 Samma latitud olika altitud (höjd över havet) - Denver 9,798 m/s2 (1610 möh) Washington DC 9,801 m/s2 (8 möh) Latitud Longitud Gravitationen som funktion av höjd över jordytan Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 6 ๏ง Massa PPU200 VT17 - ๏ง I boken: ett mått på trögheten mot hastighetsändringar. En inre egenskap som inte förändras av den miljö kroppen befinner sig i Kan sägas vara ett mått på mängden materia. Tyngd - Den kraft som gravitationen ger en kropp Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 7 PPU200 VT17 Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 8 ๏ง ๏ง PPU200 VT17 ๏ง Vi beskriver alltid vår rörelse i eller relativt ett referenssystem med godtycklig rörelse. Ett inertialsystem eller en inertialram är ett koordinatsystem där Newtons första lag, tröghetslagen, gäller. Ett system som inte roterar eller accelererar utan endast translaterar med konstant fart i ett inertialsystem är också ett inertialsystem y x Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 9 ๏ง Ex: Vi sitter på vår buss mellan Eskilstuna och Västerås a) Så länge bussen åker rakt fram med konstant hastighet kan man räkna på rörelser och krafter på vanligt sätt i ett lokalt koordinatsystem x’ – y’ på bussen. MEN: om bussen accelererar kommer det att uppfattas som att det finns krafter som trycker dig bakåt. Likaså om bussen svänger verkar det som att det finns krafter som trycker dig åt sidan. (Dessa fiktiva krafter kallar man tröghetskrafter. T.ex centrifugalkraften är en tröghetskraft) PPU200 VT17 b) y ๐ฃาง ≠ ๐๐๐๐ ๐ก ๐≠0 y ๐ฃาง = ๐๐๐๐ ๐ก ๐=0 y’ x’ y’ y’ x’ x’ x x a) x’-y’ är ett inertialsystem Lars Bark MdH/IDT b) x’-y’ är ej inertialsystem 2017-01-29 10 ๏ง PPU200 VT17 ๏ง Bestäm krafterna i trådarna som håller kulan, vid olika acceleration, då ๐ท = ๐๐° Vad händer till slut när vi fortsätter öka accelerationen? ๐ฝ ๐ฝ ๐ ๐ Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 11 Hur stor blir accelerationen hos m2 , om m2 = m , m1 = 3m och β = 30° (trissorna anses masslösa) PPU200 VT17 ๏ง β m2 m1 Lars Bark MdH/IDT 2017-01-29 12